Все наиболее известные теории гравитации построены на принципе дальнодействия. Когда приближённо точечное тело или распределённая в пространстве плотность массы (также электромагнитной энергии) создаёт гравитационный потенциал. В этой статье сделана попытка обосновать гравитационные явления на принципе близкодействия (локальности). Причиной является пространственное состояние фундаментальных полей, следствием изменение этих полей со временем (первая производная по времени в точке континуума).
Предположительно, существуют следующие фундаментальные поля гравитации:
(в скобках указаны единицы измерения СИ м-метр, с-секунда, к-килограмм, А-Ампер)
скалярный потенциал g (м
2/с
2)
векторный потенциал
G (м/с)
скалярнная напряжённость f (м
2/с
3)
векторная напряжённость
F (м/с
2)
Также используется гравитационная постоянная g
0 = 6.6742
-11 (м
3/с
2/к)
локальная плотность энергии u (к/м/с
2), например, электромагнитной = ε
0/2 •
E2 + μ
0/2 •
H2 и вектор Пойнтинга
S (к/с
3) = [
E ×
H]
Производные по времени выражаются следующим образом:
g' = - f - c
2 • div
G G' = -
F - grad g
f' = - c
2 • div grad g + fu • u
F' = c
2 • rot rot
G - fs •
S Константы fu (м
3/с
2/к), fs и fs (м/к) положительные, знаки выбраны так, чтобы скалярный потенциал g
становился отрицательным при наличии положительной плотности u в окрестностях точки.
Уравнения имеют сходство с электромагнитными, выраженными в потенциалах:
a' = - c
2 • div
A A' = -
E - grad a
E' = c
2 • rot rot
A В стационарном состоянии, например, при образовании гравитационных полей стабильной элементарной частицей
или одиночным небесным телом:
S = 0,
G = 0, f = 0
F = - grad g
div grad g = fu • u / c
2 = 4 • π • g
0 • ρ, в соответствии с потенциалом Ньютона
Отсюда получаем при ρ = u / c
2: fu = 4 • π • g
0 Воздействие гравитационных полей на другие фундаментальные может проявляться как искривлением пространства,
так и прямым воздействием на вектор скорости V, для рассмотрения которого понадобится отдельная тема.
При нулевых u и
S могут существовать следующие виды "чистых" гравитационных волн:
1. Продольные потенциал-потенциальные: g' = - c
2 • div
G,
G' = - grad g
2. Продольные со сдвигом по фазе на 90 градусов: g' = - f, f' = - c
2 • div grad g
3. Поперечные: g' = - c
2 • div
G,
G' = -
F - grad g,
F' = c
2 • rot rot
G Вероятно, поперечные легче других обнаружить в экспериментах.
Используемые в данной теме уравнения близки по своему характеру к топику о линейном движении полевых объектов:
http://newfiz.unoforum.pro/?1-3-0-00000097-000-0-0 Также к топику об образовании частиц из полей:
http://newfiz.unoforum.pro/?1-3-0-00000098-000-0-0